RELATIVIDADE SDCTIE GRACELI DE Estado vinculado

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DO SISTEMA [SDCTIE GRACELI] DE INTERAÇÕES, TRANSFORMAÇÕES EM CADEIAS, DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.E DE ESTADOS TRANSICIONAIS =

TRANSFORMAÇÕES ⇔ INTERAÇÕES ⇔ TUNELAMENTO ⇔ EMARANHAMENTO ⇔ CONDUTIVIDADE ⇔ DIFRAÇÕES ⇔ estrutura eletrônica, spin, radioatividade, ABSORÇÕES E EMISSÕES INTERNA ⇔ Δ de temperatura e dinâmicas, transições de estados quântico Δ ENERGIAS, ⇔ Δ MASSA , ⇔ Δ CAMADAS ORBITAIS , ⇔ Δ FENÔMENOS , ⇔ Δ DINÂMICAS, ⇔ Δ VALÊNCIAS, ⇔ Δ BANDAS, Δ entropia e de entalpia, E OUTROS.

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

[EQUAÇÃO DE DIRAC].

\Delta U={\frac {3}{2}}nR(T_{f}-T_{i})

+ FUNÇÃO TÉRMICA.

N=N_{{o}}.e^{{-\lambda .t}}

+ FUNÇÃO DE RADIOATIVIDADE

T=e^{-2bL}

b={\sqrt {\frac {8\pi ^{2}m(Ub-E)}{h^{2}}}}

\Delta S=S_{2}-S_{1}=\int _{1}^{2}{\frac {\delta Q}{T}}

+ ENTROPIA REVERSÍVEL

\sigma =q(n\mu _{n}+p\mu _{p})[\Omega .cm]^{{-1}}

FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICA

E_{p}={\sqrt {{\frac {\hbar c^{5}}{G}}}}\approx

ENERGIA DE PLANCK

$V [R] [MA] = Δ e, M, Δ f, Δ E, Δ t, Δ i, Δ T, Δ C, Δ E, Δ A, Δ D, Δ M......$

ΤDCG

X

Δe, ΔM, Δf, ΔE, Δt, Δi, ΔT, ΔC, ΔE,ΔA, ΔD, ΔM...... =
x
sistema de dez dimensões de Graceli +
DIMENSÕES EXTRAS DO SISTEMA DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.[como, spins, posicionamento, afastamento, ESTRUTURA ELETRÔNICA, e outras já relacionadas]..
DIMENSÕES DE FASES DE ESTADOS DE TRANSIÇÕES DE GRACELI.
x

sistema de transições de estados, e estados de Graceli, fluxos aleatórios quântico, potencial entrópico e de entalpia. [estados de transições de fases de estados de estruturas, quântico, fenomênico, de energias, e dimensional [sistema de estados de Graceli].

x
TEMPO ESPECÍFICO E FENOMÊNICO DE GRACELI
X
T l   T l    E l      Fl        dfG l

N l   El             tf l

P l   Ml           tfefel

Ta l   Rl

         Ll

D

Na física quântica , um estado ligado é um estado quântico especial de uma partícula sujeita a um potencial tal que a partícula tem uma tendência a permanecer localizada em uma ou mais regiões do espaço. O potencial pode ser externo ou pode ser o resultado da presença de outra partícula; no último caso, pode-se definir equivalentemente um estado ligado como um estado representando duas ou mais partículas cuja energia de interação excede a energia total de cada partícula separada. Uma conseqüência é que, dado um potencial desaparecimento no infinito , os estados de energia negativa devem ser limitados. Em geral, o espectro de energia do conjunto de estados ligados é discreto, diferentemente das partículas livres, que têm um espectro contínuo.

Embora não sejam estados limitados no sentido estrito, os estados metaestáveis com uma energia líquida de interação positiva, mas com um longo tempo de decaimento, também são considerados estados instáveis instáveis e são chamados de "estados quase limitados". ^[1] Exemplos incluem certos radionuclídeos e eletretos . ^{[ esclarecimentos necessários ]}^{[ citação necessária ]}

Na teoria quântica relativística dos campos , um estado estável ligado de

n

partículas com massas

{\ displaystyle \ {m_ {k} \} _ {k = 1} ^ {n}}

corresponde a um polo na matriz S com uma energia de centro de massa menor que

{\ displaystyle \ texttyle \ sum _ {k} m_ {k}}

. Um estado de ligação instável aparece como um polo com uma energia complexa do centro de massa.

Exemplos [ editar ]

Uma visão geral das várias famílias de partículas elementares e compostas e as teorias que descrevem suas interações

Um próton e um elétron podem se mover separadamente; quando o fazem, a energia total do centro de massa é positiva e esse par de partículas pode ser descrito como um átomo ionizado. Uma vez que o elétron começa a "orbitar" o próton, a energia se torna negativa e um estado ligado - ou seja, o átomo de hidrogênio - é formado. Somente o estado limite de menor energia, o estado fundamental , é estável. Outros estados excitados são instáveis e decaem para estados vinculados estáveis (mas não outros instáveis) com menos energia emitindo um fóton .
Um "átomo" de positrônio é um estado ligado instável de um elétron e um pósitron . Decai em fótons .
Qualquer estado no oscilador harmônico quântico está ligado, mas possui energia positiva. Observe que ${\ displaystyle \ lim _ {x \ to \ pm \ infty} {V _ {\ text {QHO}} (x)} = \ infty}$ , portanto, o abaixo não se aplica.
Um núcleo é um estado ligado de prótons e nêutrons ( núcleons ).
O próton em si é um estado vinculado de três quarks (dois para cima e um para baixo ; um vermelho , um verde e um azul ). No entanto, ao contrário do caso do átomo de hidrogênio, os quarks individuais nunca podem ser isolados. Veja confinamento .
Os modelos Hubbard e Jaynes-Cummings-Hubbard (JCH) suportam estados de ligação semelhantes. No modelo de Hubbard, dois átomos bosônicos repulsivos podem formar um par ligado em uma rede óptica . ^[2]^[3]^[4] O Hamiltoniano JCH também suporta estados ligados a dois polaritões quando a interação fóton-átomo é suficientemente forte. ^[5]

Definição [ editar ]

Seja

H

um complexo espaço Hilbert separável,

U = \ lbrace U (t) \ mid t \ em {\ mathbb {R}} \ rbrace

ser um grupo de um parâmetro de operadores unitários em

H

\ rho = \ rho (t_ {0})

ser um operador estatística em

H

. Seja

A

um observável em

H

\ mu (A, \ rho)

seja a distribuição de probabilidade induzida de

A

em relação a

ρ

na álgebra σ de Borel de

\ mathbb {R}

. Então a evolução de

ρ

induzida por

U

é ligada em relação a

A

{\ displaystyle \ lim _ {R \ rightarrow \ infty} {\ sup _ {t \ geq t_ {0}} {\ mu (A, \ rho (t)) (\ mathbb {R} _ {> R}) }} = 0}

, Onde

{\ mathbb {R}} _ {{> R}} = \ lbrace x \ in {\ mathbb {R}} \ mid x> R \ rbrace

. ^{[ duvidoso - discuta ]}^{[ citação necessária ]}

Mais informalmente, um estado ligado está contido dentro de uma parte limitada do espectro de

Uma

. Para um exemplo concreto: deixe

H = L ^ {2} ({\ mathbb {R}})

e deixe

A

estar em posição. Dado o suporte compacto

\ rho = \ rho (0) \ em H

[-1,1] \ subseteq {\ mathrm {Supp}} (\ rho)

Se a evolução do estado de $ρ$ "move este pacote de ondas constantemente para a direita", por exemplo, se $[t-1, t + 1] \ in {\ mathrm {Supp}} (\ rho (t))$ para todos $t \ geq 0$ , $ρ$ não é um estado vinculado em relação à posição.
E se $\ rho$ não muda no tempo, ou seja, $\ rho (t) = \ rho$ para todos $t \ geq 0$ , então $\ rho$ está vinculado em relação à posição.
De maneira mais geral: se a evolução do estado de $ρ$ "apenas se mover $ρ$ dentro de um domínio delimitado", então $ρ$ será vinculado em relação à posição.

Propriedades [ editar ]

Seja

A

um codomain no espaço de medida

{\ displaystyle (X; \ mu)}

. Uma partícula quântica está em um estado ligado se nunca for encontrada “muito longe de qualquer região finita

{\ displaystyle R \ subseteq X}

, "Ou seja, usando uma representação de função de onda,

{\ displaystyle {\ begin {alinhado} 0 & = \ lim _ {R \ to \ infty} {\ mathbb {P} ({\ text {partícula medida dentro}} X \ setminus R)} \\ & = \ lim _ {R \ to \ infty} {\ int _ {X \ setminus R} | \ psi (x) | ^ {2} \, d \ mu (x)} \ end {alinhado}}}

x

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DO SISTEMA [SDCTIE GRACELI] DE INTERAÇÕES, TRANSFORMAÇÕES EM CADEIAS, DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.E DE ESTADOS TRANSICIONAIS =

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

[EQUAÇÃO DE DIRAC].

\Delta U={\frac {3}{2}}nR(T_{f}-T_{i})

+ FUNÇÃO TÉRMICA.

N=N_{{o}}.e^{{-\lambda .t}}

+ FUNÇÃO DE RADIOATIVIDADE

T=e^{-2bL}

b={\sqrt {\frac {8\pi ^{2}m(Ub-E)}{h^{2}}}}

\Delta S=S_{2}-S_{1}=\int _{1}^{2}{\frac {\delta Q}{T}}

+ ENTROPIA REVERSÍVEL

\sigma =q(n\mu _{n}+p\mu _{p})[\Omega .cm]^{{-1}}

FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICA

E_{p}={\sqrt {{\frac {\hbar c^{5}}{G}}}}\approx

ENERGIA DE PLANCK

$V [R] [MA] = Δ e, M, Δ f, Δ E, Δ t, Δ i, Δ T, Δ C, Δ E, Δ A, Δ D, Δ M......$

ΤDCG

X

Δe, ΔM, Δf, ΔE, Δt, Δi, ΔT, ΔC, ΔE,ΔA, ΔD, ΔM...... =
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sistema de dez dimensões de Graceli +
DIMENSÕES EXTRAS DO SISTEMA DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.[como, spins, posicionamento, afastamento, ESTRUTURA ELETRÔNICA, e outras já relacionadas]..
DIMENSÕES DE FASES DE ESTADOS DE TRANSIÇÕES DE GRACELI.
x

sistema de transições de estados, e estados de Graceli, fluxos aleatórios quântico, potencial entrópico e de entalpia. [estados de transições de fases de estados de estruturas, quântico, fenomênico, de energias, e dimensional [sistema de estados de Graceli].

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TEMPO ESPECÍFICO E FENOMÊNICO DE GRACELI
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Consequentemente,

{\ displaystyle \ int _ {X} {| \ psi (x) | ^ {2} \, d \ mu (x)}}

é finito. Em outras palavras, um estado é um estado vinculado se e somente se for finitamente normalizável.

Como estados finitamente normalizáveis devem estar dentro da parte discreta do espectro, estados ligados devem estar dentro da parte discreta. No entanto, como Neumann e Wigner apontaram, um estado ligado pode ter sua energia localizada no espectro contínuo. ^[6] Nesse caso, os estados ligados ainda fazem parte da parte discreta do espectro, mas aparecem como massas de Dirac na medida espectral. ^{[ citação necessária ]}

Estados ligados posições [ editar ]

Considere a equação de Schrödinger de uma partícula. Se um estado tem energia

{\ displaystyle E <\ nome do operador {max} {\ left (\ lim _ {x \ to \ infty} {V (x)}, \ lim _ {x \ to - \ infty} {V (x)} \ right )}}

, então a função de onda

ψ

satisfaz, por alguns

{\ displaystyle X> 0}

{\ displaystyle {\ frac {\ psi ^ {\ prime \ prime}} {\ psi}} = {\ frac {2m} {\ hbar ^ {2}}} (V (x) -E)> 0 {\ texto {for}} x> X}

x

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

de forma que

ψ

é suprimido exponencialmente em geral

x

. ^{[ duvidoso - discuta ]} Portanto, estados de energia negativos são limitados se V desaparecer no infinito.

Requisitos [ editar ]

Um bóson com massa

m χ

mediando uma interação fracamente acoplada produz um potencial de interação semelhante ao Yukawa ,

{\ displaystyle V (r) = \ pm {\ frac {\ alpha _ {\ chi}} {r}} e ^ {- {\ frac {r} {\ lambda \! \! \! {\ frac {} {\}} _ {\ chi}}}}}

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DO SISTEMA [SDCTIE GRACELI] DE INTERAÇÕES, TRANSFORMAÇÕES EM CADEIAS, DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.E DE ESTADOS TRANSICIONAIS =

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

[EQUAÇÃO DE DIRAC].

\Delta U={\frac {3}{2}}nR(T_{f}-T_{i})

+ FUNÇÃO TÉRMICA.

N=N_{{o}}.e^{{-\lambda .t}}

+ FUNÇÃO DE RADIOATIVIDADE

T=e^{-2bL}

b={\sqrt {\frac {8\pi ^{2}m(Ub-E)}{h^{2}}}}

\Delta S=S_{2}-S_{1}=\int _{1}^{2}{\frac {\delta Q}{T}}

+ ENTROPIA REVERSÍVEL

\sigma =q(n\mu _{n}+p\mu _{p})[\Omega .cm]^{{-1}}

FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICA

E_{p}={\sqrt {{\frac {\hbar c^{5}}{G}}}}\approx

ENERGIA DE PLANCK

$V [R] [MA] = Δ e, M, Δ f, Δ E, Δ t, Δ i, Δ T, Δ C, Δ E, Δ A, Δ D, Δ M......$

ΤDCG

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Δe, ΔM, Δf, ΔE, Δt, Δi, ΔT, ΔC, ΔE,ΔA, ΔD, ΔM...... =
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TEMPO ESPECÍFICO E FENOMÊNICO DE GRACELI
X
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N l   El             tf l

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D

Onde

{\ displaystyle \ alpha _ {\ chi} = g ^ {2} / 4 \ pi}

g

é a constante de acoplamento do medidor e

ƛ i = ℏ / m i c

é o comprimento de onda reduzido de Compton . Um bóson escalar produz um potencial universalmente atraente, enquanto um vetor atrai partículas para antipartículas, mas repele como pares. Para duas partículas de massa

m 1

m 2

, o raio de Bohr do sistema se torna

{\ displaystyle a_ {0} = {\ frac {{\ lambda \! \! \! ^ {{} ^ {\ underline {\ \}}}} _ {1} + {\ lambda \! \! \! ^ {{} ^ {\ underline {\ \}}}} _ {2}} {\ alpha _ {\ chi}}}}

x

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

e produz o número adimensional

{\ displaystyle D = {\ frac {{\ lambda \! \! \! ^ {{} ^ {\ sublinhe {\ \}}}} _ {\ chi}} {a_ {0}}} = \ alpha _ {\ chi} {\ frac {{\ lambda \! \! \! ^ {{} ^ {\ underline {\ \}}}}} {{\ chi}} {{\ lambda \! \! \! ^ { {} ^ {\ sublinhado {\ \}}}} _ {1} + {\ lambda \! \! \! ^ {{} ^ {\ sublinhado \ \}}} _ {2}}} = \ alpha _ {\ chi} {\ frac {m_ {1} + m_ {2}} {m _ {\ chi}}}}

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DO SISTEMA [SDCTIE GRACELI] DE INTERAÇÕES, TRANSFORMAÇÕES EM CADEIAS, DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.E DE ESTADOS TRANSICIONAIS =

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

[EQUAÇÃO DE DIRAC].

\Delta U={\frac {3}{2}}nR(T_{f}-T_{i})

+ FUNÇÃO TÉRMICA.

N=N_{{o}}.e^{{-\lambda .t}}

+ FUNÇÃO DE RADIOATIVIDADE

T=e^{-2bL}

b={\sqrt {\frac {8\pi ^{2}m(Ub-E)}{h^{2}}}}

\Delta S=S_{2}-S_{1}=\int _{1}^{2}{\frac {\delta Q}{T}}

+ ENTROPIA REVERSÍVEL

\sigma =q(n\mu _{n}+p\mu _{p})[\Omega .cm]^{{-1}}

FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICA

E_{p}={\sqrt {{\frac {\hbar c^{5}}{G}}}}\approx

ENERGIA DE PLANCK

$V [R] [MA] = Δ e, M, Δ f, Δ E, Δ t, Δ i, Δ T, Δ C, Δ E, Δ A, Δ D, Δ M......$

ΤDCG

X

Δe, ΔM, Δf, ΔE, Δt, Δi, ΔT, ΔC, ΔE,ΔA, ΔD, ΔM...... =
x
sistema de dez dimensões de Graceli +
DIMENSÕES EXTRAS DO SISTEMA DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.[como, spins, posicionamento, afastamento, ESTRUTURA ELETRÔNICA, e outras já relacionadas]..
DIMENSÕES DE FASES DE ESTADOS DE TRANSIÇÕES DE GRACELI.
x

sistema de transições de estados, e estados de Graceli, fluxos aleatórios quântico, potencial entrópico e de entalpia. [estados de transições de fases de estados de estruturas, quântico, fenomênico, de energias, e dimensional [sistema de estados de Graceli].

x
TEMPO ESPECÍFICO E FENOMÊNICO DE GRACELI
X
T l   T l    E l      Fl        dfG l

N l   El             tf l

P l   Ml           tfefel

Ta l   Rl

         Ll

D

Para que o primeiro estado vinculado exista,

{\ displaystyle D \ gtrsim 0.8}

. Como o fóton é sem massa,

D

é infinito para o eletromagnetismo . Para a interação fraca , a massa do bóson Z é91,1876 ± 0,0021 GeV / c ² , o que impede a formação de estados ligados entre a maioria das partículas, pois97,2 vezes a massa do próton e178.000 vezes a massa do elétron .

Note, no entanto, que se a interação de Higgs não quebrasse a simetria eletrofraca na escala eletrofraca , a interação fraca SU (2) se tornaria restritiva . ^[

terça-feira, 31 de dezembro de 2019

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DO SISTEMA [SDCTIE GRACELI] DE INTERAÇÕES, TRANSFORMAÇÕES EM CADEIAS, DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.E DE ESTADOS TRANSICIONAIS =

Exemplos [ editar ]

Definição [ editar ]

Propriedades [ editar ]

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FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DO SISTEMA [SDCTIE GRACELI] DE INTERAÇÕES, TRANSFORMAÇÕES EM CADEIAS, DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.E DE ESTADOS TRANSICIONAIS =

Requisitos [ editar ]

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DO SISTEMA [SDCTIE GRACELI] DE INTERAÇÕES, TRANSFORMAÇÕES EM CADEIAS, DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.E DE ESTADOS TRANSICIONAIS =

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DO SISTEMA [SDCTIE GRACELI] DE INTERAÇÕES, TRANSFORMAÇÕES EM CADEIAS, DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.E DE ESTADOS TRANSICIONAIS =

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